Dark Current of Aluminum Oxide Passivation Film BCMOS Sensor Increased by Low Energy Electron Bombardment
-
摘要: 针对低能电子（电子能量为300~1500 eV）轰击引起氧化铝钝化层BCMOS（Back-thinned Complementary Metal-Oxide-Semiconductor，BCMOS）图像传感器暗电流增加问题，设计了电子轰击BCMOS图像传感器实验，经统计发现，对于厚度为10 nm的氧化铝钝化层BCMOS图像传感器，轰击能量大于600 eV时暗电流增加速率明显；轰击电子能量不超过1.5 keV时，暗电流存在最大值，约为12000 e－/pixel/s；电子轰击后的BCMOS图像传感器在电子干燥柜中静置时，其暗电流呈指数趋势下降。通过分析指出入射电子引起氧化铝钝化层与硅界面处缺陷态增加，是引起上述现象的主要原因。Abstract: This study designed a buried channel metal-oxide-semiconductor (BCMOS) image sensor experiment to address increased dark current caused by low-energy electron bombardment (300 eV to 1500 eV) on the alumina passivation layer. For a CMOS image sensor with a 10 nm alumina passivation layer, an increase in the dark current rate is obvious when the bombardment energy is greater than 600 eV. When the bombardment electron energy does not exceed 1.5 keV, the dark current has a maximum value of about 12000 e-/pixel/s. Finally, after electron bombardment, the dark current of the CMOS image sensor decreased exponentially when the sensor was placed in an electronic drying cabinet. The main reason for the above phenomenon is the increased defect states at the interface between alumina passivation layer and silicon caused by incident electrons.
-
0. 引言
微光图像数字化是微光夜视技术的发展趋势，实现微光数字化主要有ICCD（Intensified Charge Coupled Device，ICCD）、EMCCD（Electron-Multiplying Charge Coupled Device，EMCCD）、EBCCD（Electron-BomBarded Charge Coupled Device）、EBCMOS（Electron-BomBarded CMOS，EBCMOS）等途径[1-3]。EBCMOS器件利用电子敏感BCMOS图像传感器（以下将“BCMOS图像传感器”简称为“BCMOS”）将传统微光像增强器的微通道板（Microchannel Plate，MCP）和荧光屏部件替代，使光激发阴极产生的光电子在高压电场作用下直接轰击电子敏感BCMOS实现电子倍增及数字图像信号输出，其具有高灵敏度、低噪声、较低功耗和可进行单光子成像等优点，是一种理想的新型微光成像器件[4-7]。
具有电子敏感特性的BCMOS作为EBCMOS探测器的核心部件，其电子倍增系数、暗电流等参数直接影响EBCMOS探测器最低可工作照度、信噪比等指标。Barbier R.[8]等指出，将BCMOS的硅外延层厚度减薄至8 μm左右，通过离子注入工艺在硅表面形成重掺杂P+层，并经激光退火等工艺可实现具有电子敏感特性的BCMOS制备，但该工艺复杂、对设备依赖度高，难以在国内开展类似研究。王生凯[9]、乔凯[10]等提出，采用氧化铝钝化层的BCMOS具有电子敏感特性，并通过实验证明了厚度为10 nm的氧化铝钝化层对提高电子倍增系数、抑制暗电流的有效性。EBCMOS探测器在工作时电子会持续轰击BCMOS，Nathan Eric Howard[11]等对采用SiO2、Si3N4等材料做钝化层的BCMOS在经受离子、高能电子、高能射线照射后的暗电流增加原因进行了分析，但低能电子轰击对氧化铝钝化层的BCMOS暗电流的影响因素不完全清楚。
本文针对上述问题，模拟EBCMOS探测器制备工艺及工作条件，在特定入射电子能量、累计轰击电子剂量条件下，对研制的厚度为10 nm的氧化铝钝化膜BCMOS电子轰击后暗电流变化规律进行研究，并基于已有CMOS图像传感器暗电流产生理论，分析了暗电流增加的主要原因。
1. 实验
该实验基于国内某款CMOS，通过对其表面进行减薄处理后，将该芯片与基座进行共晶粘接、打线，获得减薄BCMOS，然后采用电子束蒸镀的方式进行钝化层制备。利用高能电子轰击铝靶产生铝蒸汽，在腔体中通入高纯氧与铝蒸汽反应产生氧化铝，氧化铝膜沉积在基底上，沉积速率为0.5Å/s，镀膜中采用晶体膜厚仪对氧化铝膜层厚度进行实时监测，实现对镀膜速率和厚度的自动控制。电子束蒸镀法具有薄膜均匀性好、孔洞少、工艺条件简单、适合于批量生产等优势，本次实验氧化铝膜层厚度为10 nm。
本次实验采用的实验装置是自主研制的低能电子轰击BCMOS图像传感器测试设备，测试设备如图 1所示。其中多级连微通道板（MCP）组、BCMOS放置于真空腔体内部，腔体真空度优于5×10－8 Pa。真空腔室外部设置有紫外光源、透紫外玻璃窗口、多路高压偏置电路、微电流计、BCMOS图像传感器信号读出装置及其成像测试板，以及计算机。其中BCMOS信号读出装置可实现真空腔体内部BCMOS信号与真空腔体外部成像测试板的电信号连通，通过上位机软件可以实现对BCMOS光电参数的控制以及测试数据的快速处理，可实现暗电流、平均输出灰度值、信噪比等参数的测量。
![]()
图 1 低能电子轰击BCMOS图像传感器测试设备Figure 1. Low energy electron bombardment BCMOS image sensor test equipment测量方法为：①将待测试的BCMOS安装在真空腔室内，利用超高真空排气系统对真空腔室排气，待真空腔室内部真空度优于1×10－6 Pa时，利用烘箱对真空腔室进行200℃的烘烤除气处理，将真空腔室内部真空度提高至5×10－8 Pa以上，使得电子敏感BCMOS所处状态尽可能接近其在EBCMOS探测器内部工作的状态；②真空腔室烘烤结束且温度恢复室温后，如图 1连接所示，开启紫外灯光，使得紫外光经过石英玻璃观察窗进入真空腔室内部，激发MCP发射光电子，激发的光电子在多级联MCP倍增后形成轰击电子束源，通过调节多级连MCP倍增电压和输出电压参数，可以控制入射至BCMOS表面的电子束密度和轰击能量，并通过BCMOS地引线可获得轰击到BCMOS表面电子束密度的测量；③在特定剂量电子束轰击BCMOS后，通过成像测试板监测BCMOS的暗电流数值，获得轰击电子能量、累计轰击电子数与BCMOS暗电流对应关系。
2. 实验结果及分析
2.1 实验结果
本文实验包括3方面内容：①同一样品在不同电压轰击时暗电流变化情况；②相同钝化层厚度的2只样品在不同电压轰击时暗电流变化情况；③电子轰击后BCMOS静置状态下暗电流变化情况。
1）同一样品在不同电压轰击时暗电流变化
将制备的氧化铝钝化层BCMOS装入低能电子轰击BCMOS图像传感器测试设备，进行烘烤除气处理，系统真空度达到4.5×10－8 Pa后，测量该传感器初始暗电流为150 e－/pixel/s，然后通过调节紫外光源强度、多级联MCP电压，使得入射到BCMOS表面的电子密度达到(40±1)nA/cm2；通过调节MCP输出端电压，使得输出电压分别达到－300 V、－600 V、－900 V、－1200 V和－1500 V，且在每个电压条件下轰击时间均为4 h，当轰击时间达到4 h时，关闭上述紫外光源和MCP输出端各极电压，监测BCMOS的暗电流数值，暗电流数据如表 1所示。由表 1可知，当轰击电子能量为300 eV时，BCMOS暗电流增长不足5%，轰击电压调制600 eV后，BCMOS暗电流逐渐增加，增长超过5倍，且随着累计轰击电子数增加，暗电流明显增加，但增长速率有所减小，最后达到最大值12000 e－/pixel/s。
表 1 不同电压条件轰击后暗电流监测值Table 1. Dark current monitoring values after bombardment under different voltage conditionsBombardment electron energy/eV Dark current/(e－/pixel/s) Dark current growth rate 1 300 157 4.7% 2 600 986 528.0% 3 900 3827 288.1% 4 1200 9815 156.5% 5 1500 12000 22.3% 2）不同样品在不同电压轰击条件下暗电流变化
为了验证电压对暗电流影响，将制备的2只厚度为10 nm的氧化铝钝化层BCMOS分别装入低能电子轰击BCMOS图像传感器测试设备，进行烘烤除气处理，系统真空度达到4.5×10－8 Pa后，通过调节紫外光源强度、多级联MCP电压，使得入射到BCMOS表面的电子密度达到(40±1)nA，并调节MCP输出端电压，使得输出电压分别达到－1200 V和－1500 V，并在轰击过程中监测BCMOS图像传感器的暗电流数值，具体数据如图 2所示。由图 2可知，在轰击初始时刻，暗电流随累计轰击电子数成线性增加，且电子轰击能量越大，暗电流增加速率越大，随着累计电子轰击数增加，暗电流增加速率减小，且最终均趋于饱和，饱和值约为12000 e－/pixel/s。
![]()
图 2 不同电压参数时BCMOS图像传感器暗电流变化曲线Figure 2. Dark current variation curves of BCMOS image sensor under different voltage parameters3）电子轰击样品大气环境静置后暗电流变化数据
将电子轰击后BCMOS存储在电子干燥柜中，并每隔24 h在大气条件下，按照通用测试方法对其暗电流数值进行监测，其暗电流变化如图 3所示，其在静置初期，暗电流减小速率较大，随着静置时间延长，暗电流减小速率减小，并趋于稳定值，其整体衰减趋势为指数衰减。
![]()
图 3 电子轰击样品大气环境静置后暗电流变化数据Figure 3. Dark current data after standing in atmospheric environment2.2 实验分析
电子轰击BCMOS图像传感器时，入射电子首先进入钝化层内部，通过电离、晶格碰撞散射等方式损伤部分能量，然后进入硅材料内部，通过与硅原子碰撞散射，或使硅电离产生电子空穴对，并在内建电场作用下使得电子向体内漂移，由于本实验仅研究1.5 keV以内电子轰击情况，根据前期研究，入射电子能量为2 keV时其入射深度约为50 nm[8]，因此上述碰撞电离过程均发生在表面50 nm以内的深度。
电子轰击固体材料表面时，可能会产生X射线，Nathan Eric Howard给出了电子轰击硅基材料时X射线发生率，如图 4所示[11]，入射电子能量超过1.8 keV时，会产生软X射线，本实验所研究的轰击电子能量不超过1.5 keV，则可不考虑X射线对BCMOS造成的影响。
![]()
图 4 软X射线产生效率与入射电子能量关系Figure 4. Relationship between soft X-ray generation efficiency and incident electron energy根据上述分析，本实验电子轰击后引起的BCMOS暗电流增加，主要与BCMOS钝化层、钝化层与硅界面或硅表面晶格损伤有关，为进一步明确暗电流增加的内在原因，特基于蒙特卡洛仿真、电子轰击造成硅晶格损伤机理，以及Shockley-Read-Hall理论3个方面进行了分析，具体如下：
1）钝化层电子模拟仿真
为分析电子轰击引起钝化层变化对暗电流的影响，特利用CASINO软件对入射电子在钝化层内部的运动轨迹进行仿真研究。仿真基本参数条件为：P型硅衬底厚度10 μm，氧化铝厚度10 nm，入射电子能量分别为300 eV、600 eV，入射角度为90°，仿真结果如图 5所示。
如图 5(a)所示，当电子能量为300 eV时，电子最大入射深度约为7 nm，无法到达钝化层与硅界面；如图 5(b)所示，当电子入射能量为600 eV时，部分电子可穿过钝化层。根据电子轰击过程中当电子能量为300 eV时，暗电流几乎不变，而电子轰击能量增加至600 eV以后时，暗电流开始增加，据此可以推断，暗电流增加与透过钝化层的电子有关系。
2）入射至硅晶体内部电子引起硅晶格损伤分析
当晶格原子接受的能量达到某一临界值（称为原子位移阈值），晶格原子将离开原来的格点位置，发生原子位移，产生点缺陷，这种晶格损伤是永久损伤。
位移损伤会诱发CMOS体Si禁带中的空位-间隙对和体缺陷的产生，入射粒子能量越大，晶格内发生位移的原子就越多，从而形成新的复合中心，从而使载流子的迁移率减小，电阻率增加，少数载流子寿命降低，体缺陷会成为载流子的散射中心，从而使载流子迁移率降低，这相应地增加了耗尽区的宽度，少子寿命随辐照注量的增加而减少，这都会造成CMOS体暗电流增大[12]。
晶格原子的位移阈值能量Ed描述晶体受辐照损伤的难易程度，Ed取决于晶体结构/掺杂等情况，对硅和锗等四面键合结构，Baiierlein和Sigmund给出了Ed＝6~16 eV的结果，Lofershi给出的结果为12.9 eV[12]。而本实验入射电子能量最大为1.5 keV，可利用公式(1)计算碰撞能量传递。
EA=2E(E+2mec2)/(Mc2) (1) 式中：M为晶格原子静止质量；me为入射电子质量；E为入射电子能量；c为光速。
根据公式(1)计算可得，当入射电子能量为1.5 keV时，EA约为0.15 eV，远小于位移阈值能量Ed，并且在本实验中，电子轰击后暗电流有恢复至初始状态的趋势，这与晶格损伤为永久损伤的特性相悖，具体判断，本实验暗电流增加主要是由于钝化层与硅界面处缺陷增加所致。
3）界面缺陷密度增加对暗电流影响分析
根据Shockley-Read-Hall理论模型，界面缺陷态引起的电子产生率满足公式(2)，而电子产生率与BCMOS图像传感器的暗电流成正比[11]。
G=[σpσnυthNtσnexp(Et−EiKT)+σpexp(Ei−EtKT)]ni (2) 式中：为电子产生率；σp是空穴俘获截面；σn是电子俘获截面；Nt是缺陷能级密度；υth是电子和空穴运动速率；Et是缺陷能级能量；Ei是硅的本征费米能级；K是玻尔兹曼常数；T是绝对温度；ni为本征载流子浓度。
由公式(2)可得，暗电流与缺陷态密度成正比，根据半导体物理理论[13]，半导体表面缺陷态密度最大为1015原子/cm2，其存在最大值，这与实验中观察到的暗电流存在最大值的现象吻合，根据上述分析，入射电子引起氧化铝钝化层与硅界面处缺陷态增加，是引起上述现象的主要原因。
3. 结论
本文采用电子束密度为40 nA/cm2，电子能量为300~1500 eV的电子束对厚度为10 nm的氧化铝钝化层的BCMOS图像传感器开展电子轰击实验，首先根据实验结果得，当电子能量超过600 eV时，入射电子会造成BCMOS图像传感器暗电流增加，且随着入射电子能量增加，暗电流增加速率增加，其暗电流存在最大值，约为12000 e－/pixel/s；然后根据蒙特卡洛仿真结果分析指出入射电子能量为300 eV时，电子无法达到氧化铝与硅界面，而当入射电子能量达到600 eV时，入射电子可到达氧化铝与硅界面；之后根据电子轰击硅晶格能量传递计算判断，入射能量≤1.5 keV时电子碰撞不会造成硅晶格损伤；最后根据Shockley-Read-Hall理论分析指出入射电子引起氧化铝钝化层与硅界面处缺陷态增加，是引起上述现象的主要原因。
-
![]()
图 1 低能电子轰击BCMOS图像传感器测试设备
Figure 1. Low energy electron bombardment BCMOS image sensor test equipment
![]()
图 2 不同电压参数时BCMOS图像传感器暗电流变化曲线
Figure 2. Dark current variation curves of BCMOS image sensor under different voltage parameters
![]()
图 3 电子轰击样品大气环境静置后暗电流变化数据
Figure 3. Dark current data after standing in atmospheric environment
![]()
图 4 软X射线产生效率与入射电子能量关系
Figure 4. Relationship between soft X-ray generation efficiency and incident electron energy
表 1 不同电压条件轰击后暗电流监测值
Table 1 Dark current monitoring values after bombardment under different voltage conditions
Bombardment electron energy/eV Dark current/(e－/pixel/s) Dark current growth rate 1 300 157 4.7% 2 600 986 528.0% 3 900 3827 288.1% 4 1200 9815 156.5% 5 1500 12000 22.3% 
下载: 导出CSV
-
[1] Mackay C D, Tubbs R N, Bell R, et al. Sub-electron readnoise at MHz pixel rates (A)[C]//Proceedings of SPIE, 2001, 4306: 289-298
[2] 辛福学. ICCD的光纤耦合技术[J]. 红外与激光工程, 2001, 30(3): 210-213. DOI: 10.3969/j.issn.1007-2276.2001.03.014 XIN Fuxue. Optical fiber coupling technique of ICCD[J]. Infrared and Laser Engineering, 2001, 30(3): 210-213. DOI: 10.3969/j.issn.1007-2276.2001.03.014
[3] Benussi L, Fanti V, Frekers D, et al. A multichannel single-photon sensitive detector for high-energy physics: themegapixel EBCCD[J]. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A, 2000(442): 154-158.
[4] 宋德, 石峰, 李野. 基底均匀掺杂下EBAPS电荷收集效率的模拟研究[J]. 红外与激光工程, 2016, 45(2): 0203002. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ201602008.htm SONG De, SHI Feng, LI Ye. Simulation of charge collection efficiency for EBAPS with uniformly doped substrate[J]. Infrared and Laser Engineering, 2016, 45(2): 0203002. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ201602008.htm
[5] 刘亚宁, 桑鹏, 吕嘉玮, 等. 微型低功耗EBAPS相机技术[J]. 红外技术, 2019, 41(9): 810-818. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201909003 LIU Yaning, SANG Peng, LYU Jiawei, et al. Miniature low power consumption EBAPS camera technology[J]. Infrared Technology, 2019, 41(9): 810-818. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201909003
[6] 刘虎林, 王兴, 田进寿, 等. 高分辨紫外电子轰击互补金属氧化物半导体器件的实验研究[J]. 物理学报, 2018, 67(1): 152-157. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-WLXB201801017.htm LIU Hulin, WANG Xing, TIAN Jinshou, et al. High resolution electron bombareded complementary metal oxide semiconductor sensor for ultraviolet detection[J]. Acta Physica Sinica, 2018, 67(1): 152-157. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-WLXB201801017.htm
[7] 徐鹏霄, 唐光华, 唐家业, 等. EBCMOS混合型光电探测器研究[J]. 光电子技术, 2016, 36(4): 232-252. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GDJS201604004.htm XU Pengxiao, TANG Guanghua, TANG Jiaye, et al. Review of EBCMOS Hybrid Photodetector[J]. Optoelectronic Technology, 2016, 36(4): 232-252. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GDJS201604004.htm
[8] Barbier R, Cajgfinger T, Calabria P, et al. A single-photonsensitive EBCMOS camera: The LUSIPHER prototype [J]. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A, 2011, 648(1): 266-274. DOI: 10.1016/j.nima.2011.04.018
[9] 王生凯, 靳川, 乔凯, 等. 热处理对背照式CMOS传感器信噪比影响的实验研究[J]. 红外技术, 2016, 41(6): 585-590. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201906015 WANG Shengkai, JIN Chuan, QIAO Kai, et al. Impact of annealing temperature on SNR in backside illuminated CMOS[J]. Infrared Technology, 2016, 41(6): 585-590. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201906015
[10] 乔凯, 王生凯, 程宏昌, 等. 表面钝化膜对BCMOS传感器电子敏感特性影响的实验研究[J]. 红外与激光工程, 2020, 49(4): 0418002. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ202004033.htm QIAO Kai, WANG Shengkai, CHENG Hongchang, et al. Experimental study on the electron sensitivity of BCMOS sensor influenced by surface passivation film[J]. Infrared and Laser Engineering, 2020, 49(4): 0418002. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ202004033.htm
[11] Nathan Eric Howard. Development of Techniques to Characterize Electron-bombarded Charge-coupled Devices[D]. Tucson: The University of Arizona, 2002.
[12] Hundur Yakup, Guvenc Ziya B, Hippler Rainer. Dynamical analysis of sputtering at threshold energy range: modelling of Ar+Ni(100) collision system[J]. Chin. Phys. Lett., 2008, 25(2): 730-733. DOI: 10.1088/0256-307X/25/2/102
[13] 刘恩科, 朱秉升, 罗晋生. 半导体物理学[M]. 北京: 电子工业出版社, 2011. LIU Enke, ZHU Bingsheng, LUO Jinsheng. The Physics of Semiconductors[M]. Beijing: Electronics Industry Press, 2011.
-
期刊类型引用(1)
1. 肖润，卢斌，谭文喜. 电流传感器在10 kV以下配电线路营销服务中的智能化技术应用与发展前景研究. 仪器仪表用户. 2024(11): 1-2+5 . 
百度学术
其他类型引用(0)
计量
- 文章访问数: 111
- HTML全文浏览量: 24
- PDF下载量: 37
- 被引次数: 1
