一种基于图像处理的红外微扫描器件测量与校准的方法

王贵全, 徐志文, 段永进, 施浩坤, 蒋旭珂, 李彦生, 张雨璇, 张劼

王贵全, 徐志文, 段永进, 施浩坤, 蒋旭珂, 李彦生, 张雨璇, 张劼. 一种基于图像处理的红外微扫描器件测量与校准的方法[J]. 红外技术, 2022, 44(9): 964-971.
引用本文: 王贵全, 徐志文, 段永进, 施浩坤, 蒋旭珂, 李彦生, 张雨璇, 张劼. 一种基于图像处理的红外微扫描器件测量与校准的方法[J]. 红外技术, 2022, 44(9): 964-971.
WANG Guiquan, XU Zhiwen, DUAN Yongjin, SHI Haokun, JIANG Xuke, LI Yansheng, ZHANG Yuxuan, ZHANG Jie. An Infrared Micro Scanner Measurement and Calibration Method Based on Image Processing[J]. Infrared Technology , 2022, 44(9): 964-971.
Citation: WANG Guiquan, XU Zhiwen, DUAN Yongjin, SHI Haokun, JIANG Xuke, LI Yansheng, ZHANG Yuxuan, ZHANG Jie. An Infrared Micro Scanner Measurement and Calibration Method Based on Image Processing[J]. Infrared Technology , 2022, 44(9): 964-971.

一种基于图像处理的红外微扫描器件测量与校准的方法

详细信息
    作者简介:

    王贵全(1981-),男,高级工程师,本科,主要从事红外整机系统检测与应用的相关研究。E-mail:119455225@qq.com

  • 中图分类号: TN219

An Infrared Micro Scanner Measurement and Calibration Method Based on Image Processing

  • 摘要: 在以红外焦平面为核心的红外成像系统中,微扫描器件可以有效提高整个系统的空间分辨率。针对微扫描器件的检测,本文提出了一种基于图像处理的测量与校准方法,并搭建了一套检测系统用于对微扫描器件进行检测与校准。以某型微扫描器件为测试对象,实验结果表明本文所提方法在测量精度、重复精度以及不确定度方面均达到了良好的效果,可以为微扫描器件的设计、生产提供基础支撑。
    Abstract: In infrared imaging systems, in which the core is an infrared focal plane array, a microscanner can enhance the spatial resolution of the entire system. To test microscanners, this study developed a measurement and calibration method based on image processing and built a system to measure and calibrate microscanners. Using a microscanner as a test subject, the test results indicate that the proposed method has a significant effect on the measurement accuracy, repetition accuracy, and uncertainty. The method can provide technical support for the design and manufacture of microscanners.
  • 超二代像增强器是微光夜视仪的核心器件,它采用双近贴聚焦电子光学系统结构[1],与二代倒像式像增强器采用的静电聚焦电子光学系统结构相比,具有体积小、重量轻、性能更好等优点。超二代像增强器是由阴极输入窗、多碱光电阴极[2]、微通道板[3-4]、荧光屏、光纤面板输出窗、金属-陶瓷密封壳体、高压电源等组成。它的工作原理是光电阴极将来自目标的微弱光学图像转换成电子图像,电子图像经过微通道板放大,再经阳极高压加速激发荧光屏发光,转换成亮度增强了的光学图像[5],最后经过光纤面板输出窗输出。超二代像增强器的主要性能指标有分辨力、信噪比及增益[6]。其中,分辨力是指分辨目标细节的能力,定义为把规定对比度的标准条纹图案投射到光阴极上,在荧光屏上所能分辨的最高线对数。分辨力的高低表征了像增强器成像效果的清晰度,将直接影响夜视整机系统的观测距离、响应速度和识别精确度。

    目前,微光像增强器行业技术领军队伍主要是美国和法国,其中美国L3 Harris Technologies公司及其控股公司的市场占有率超过了50%,法国Photonis公司紧随其后,占有率达到23%。全球市场份额前5位的公司分别来自美国、法国、俄罗斯和中国。北方夜视技术股份有限公司(以下简称北方夜视)是我国唯一一家具备微光像增强器量产能力的企业。据报道,美国L3 Harris Technologies公司的微光像增强器分辨力能够达到72 lp/mm;法国Photonis公司4G产品同样是72 lp/mm;俄罗斯JSC KATOD公司的指标略低于前两家,能够达到68 lp/mm。而国内微光像增强器的分辨力平均水平仅为57 lp/mm,通过对比能够明显看出,美国和法国的器件分辨力最高,国内的器件分辨力水平远低于国外水平,会造成国内夜视装备的作战能力低于国外同类产品。因此,为了提高国内夜视装备作战能力,急需提高夜视装备核心器件——微光像增强器的分辨力水平,达到或优于国际先进水平。

    本文从理论出发,全面分析影响超二代像增强器分辨力的因素种类,在对已有微通道板分辨力提高研究[7]的基础上,提出了能够提高超二代像增强器分辨力的可行性技术方案。通过实验验证和对比,得到能够有效提高分辨力的方法,最终实现超二代像增强器分辨力的提升,达到国际先进水平。

    超二代像增强器的双近贴聚焦结构如图 1所示。图中:d1表示阴极近贴距离;d2表示阳极近贴距离;Vcm表示阴极与微通道板之间的电压;Vms表示微通道板与荧光屏间之间的电压。

    图  1  超二代像增强器结构示意图
    Figure  1.  Structure of a super Ⅱ image intensifier

    超二代像增强器的分辨力由阴极输入窗、多碱光电阴极、阴极聚焦(光电阴极至微通道板输入面)、微通道板、阳极聚焦(微通道板输出面至荧光屏)、荧光屏、光纤面板输出窗的分辨力所决定,故超二代像增强器的分辨力计算公式也与以上因素有关。超二代像增强器分辨力可用下述公式表示[8]

    $$ \frac{1}{R_{\text{t}}^{2}}=\frac{1}{R_{\text{g}}^{2}}+\frac{1}{R_{\text{c}}^{2}}+\frac{1}{R_{\text{cm}}^{2}}+\frac{1}{R_{\text{ms}}^{2}}+\frac{1}{R_{\text{s}}^{2}}+\frac{1}{R_{\text{a}}^{2}} $$ (1)

    式中:Rt表示超二代像增强器分辨力;Rg表示阴极输入窗分辨力;Rc表示光电阴极分辨力;Rcm表示阴极聚焦分辨力;Rm表示微通道板分辨力;Rms表示阳极聚焦分辨力;Rs表示荧光屏分辨力;Ra表示光纤面板输出窗分辨力。

    阴极输入窗为玻璃,其分辨力远超其他部件,可等效于无穷大。代入超二代像增强器分辨力公式后,其平方的倒数趋近于零,故不需考虑阴极输入窗分辨力对超二代像增强器分辨力的影响。

    多碱光电阴极的厚度只有0.2 μm左右,对超二代像增强器分辨力的影响较小,因此,也不需考虑光电阴极分辨力的影响。

    阴极聚焦分辨力可用下式表示:

    $$ {{R}_{\text{cm}}}={{K}_{1}}\times \frac{\sqrt{{{V}_{\text{cm}}}}}{{{d}_{1}}}$$ (2)

    式中:K1表示系数;d1表示阴极近贴距离;Vcm表示阴极与微通道板之间的电压。

    由公式(2)可知:阴极聚焦分辨力与光电阴极和微通道板间的电压成正比,与阴极近贴距离成反比。在极间电压不变的情况下,通过减小并精确控制阴极近贴距离可提高阴极聚焦分辨力。

    微通道板分辨力可用下式表示:

    $$ {{R}_{\text{m}}}=\frac{1000}{\sqrt{3}\times {{d}_{\text{m}}}}$$ (3)

    式中:dm为微通道板通道孔径。

    由公式(3)可知:微通道板分辨力与通道孔径成反比。微通道板的每一根通道相当于一个像素,要提高微通道板的分辨力,最直接的途径就是进一步减小微通道板的通道孔径[7]。但是,由于有最佳长径比的限制,通道孔径的减小将迫使微通道板的厚度也随之减小。这会导致微通道板在生产和使用过程中极易发生变形和破裂,意味着制造难度的增加以及制造成本的上升,所以目前使用的微通道板最小孔径为5 μm,并且有逐步取代6 μm微通道板的趋势。

    同时,微通道板的分辨力还与倍增电子的出射角度有关。电子从微通道板出射后,微通道板输出电子如图 2示,其出射方向与法线有一定夹角,其速度除了有微通道板轴向分量,还有横向分量,横向分量不受微通道板与荧光屏间的静电场作用,因此,电子以抛物线轨迹发散,在荧光屏上形成一个弥散斑,最终造成图像模糊,降低了器件分辨力。电子出射角度越大其横向散射就越大,弥散斑越大,器件分辨力越低。在微通道板孔径一定的条件下,通过采取一些行之有效的方法来减小微通道板出射电子角度和降低微通道板出射电子横向散射是提高微通道板分辨力的有效途径。关于这方面研究很多,其中也包括了微通道板的末端损失技术[9-11],即在微通道板的输出端镀制防电子弥散膜。该项技术的核心是在微通道板的输出电极上覆盖一层逸出功更高的金属膜层,微通道板输出电极镀膜如图 3示,该膜层对进入通道的部分出射电子起准直的作用,由此来减小微通道板输出电子的散射角,从而提高微通道板的分辨力。

    图  2  微通道板输出电子示意图
    Figure  2.  Schematic diagram of output electrode of MCP
    图  3  微通道板输出电极镀膜示意图
    Figure  3.  Schematic diagram of output electrode with coated film

    阳极聚焦分辨力可用下式表示:

    $$ {{R}_{\text{ms}}}={{K}_{2}}\times \frac{\sqrt{{{V}_{\text{ms}}}}}{{{d}_{2}}} $$ (4)

    式中:Vms表示微通道板与荧光屏之间的电压;d2表示阳极近贴距离;K2表示系数。

    由公式(4)可知:阳极聚焦分辨力与微通道板和荧光屏之间的电压成正比,与阳极近贴距离成反比。通过增加微通道板与荧光屏之间的电压或减小阳极近贴距离来提高微通道板与荧光屏之间的场强,都可以提高阳极聚焦分辨力。但是,该方法也会导致微通道板、荧光屏、绝缘介质及金属件出现放电、击穿等疵病的概率增加,造成超二代像增强器失效。目前通过提高绝缘介质的介电强度,消除壳体内部金属件的尖角和毛刺,能够在一定程度上降低像管壳体放电比例。但是荧光屏边缘倒角及柱面位置处的铝膜在微通道板与荧光屏之间的场强进一步提高后容易导致翘起并放电,而现有的荧光屏制作工艺暂时还无法解决这一问题,需要研究新的荧光屏制作工艺。权衡像增强器性能提升与生产成本之间的关系,同时参考业内相同产品的设计尺寸后,确定了较为适宜的参数组合,即将阳极近贴距离d2设定为0.6 mm,微通道板与荧光屏之间的电压Vms设定为6000 V。

    对荧光屏分辨力产生较大影响的因素有:荧光粉颗粒度、粉层厚度和铝膜厚度。由于分辨力及发光效率两个性能参数的相互制约,需选用颗粒度适中的荧光粉,并且粉层厚度和铝膜厚度也需要优化匹配。根据相关报道得知,对于粒度为3~5 μm,粉层厚度为8~10 μm的荧光屏而言,其分辨力≥l00 lp/mm[12]。目前,批量制造的荧光屏所用荧光粉粒度为2~4 μm,荧光屏粉层厚度为6~7 μm,铝膜厚度为60~80 nm。该工艺制作的荧光屏使用在一代像增强器(没有使用微通道板的静电聚焦结构像增强器)时,其分辨力可达到l44 lp/mm。在超二代像增强器中使用相同工艺制作荧光屏时,该荧光屏的分辨力远大于超二代像增强器的分辨力,故荧光屏分辨力可以忽略不计[13]

    光纤面板输出窗的分辨力与光纤面板的丝径有关。光纤面板的丝径与分辨力关系可用微通道板分辨力计算公式表示。光纤面板的每一根纤维相当于一个像素,要提高光纤面板的分辨力,最直接的途径就是进一步减小光纤面板的丝径。但是,丝径的减小意味着制造难度的增加以及制造成本的上升。通常使用的光纤面板的丝径为6 μm。近年来,随着制造技术的进步,4 μm光纤面板的制造工艺也逐渐成熟。

    由以上影响因素的分析结果可知,阴极输入窗及多碱光电阴极的分辨力可忽略不计。由于制作工艺及条件的限制,荧光屏分辨力及阳极聚焦分辨力进一步提高的条件还不成熟。因此,通过减小阴极近贴距离、减小微通道板通道孔径、减小光纤面板输出窗丝径以及对微通道板镀制防电子弥散膜的方法来达到提高超二代像增强器分辨力的目的。

    阴极近贴距离精确控制的理论值主要是通过下述步骤得到:首先,车削微通道板的装配面,将微通道板装配面的平面度控制在0.01 mm以内。然后,将阴极输入窗台阶高度尺寸及微通道板厚度尺寸固定。最后,以微通道板装配面为基准车削阴极输入窗封接面,将管壳车铟尺寸的公差控制在0.01 mm以内。但是,由于热铟封工艺的影响,实际的阴极近贴距离与计算得到的装配控制距离存在一定的偏差。解决实际阴极近贴距离精确控制的方法是:在超二代像增强器制作完成后,通过专用设备精确测量出实际的阴极近贴距离,通过大量阴极近贴距离测试数据的积累,掌握偏差量的变化范围,反推出改进的管壳车铟尺寸。最终将阴极近贴距离控制在0.08~0.10 mm的范围内。

    阴极近贴距离测试的原理是使用专用设备发出一束波长为900~1000 nm的近红外单色光照射超二代像增强器的阴极输入窗,通过可上下调节的低照度COMS相机聚焦超二代像增强器阴极输入窗的电极,当图像最清晰时,记录下此时的聚焦位置Z1;向下调节低照度COMS相机并聚焦至微通道板的输入面,当图像最清晰时,记录下此时的聚焦位置Z2。阴极近贴距离d1Z1Z2。在每支超二代像增强器的阴极输入窗表面上互为120°的位置测试3个阴极近贴距离参数(分别记为:位置1、位置2、位置3),取平均值作为该支超二代像增强器的阴极近贴距离。

    通过以上对超二代像增强器分辨力影响因素的分析,可固定以下分辨力提高实验的条件:阴极输入窗采用玻璃窗、阴极与微通道板之间的电压Vcm为-200 V、微通道板与荧光屏之间的电压Vms为6000 V、阳极近贴距离d2为0.6mm、荧光屏采用现行工艺制作。

    使用6 μm光纤面板,6 μm微通道板,阴极近贴距离的理论装配值为0.15 mm时,超二代像增强器分辨力的测试值为57 lp/mm。距离理论值为0.15 mm时,超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据见表 1

    表  1  超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据(距离理论值为0.15 mm)
    Table  1.  The test values of cathode proximity distance and resolution of super Ⅱ image intensifiers (the distance theoretical value is 0.15 mm)
    Sample Distance theoretical value Distance of test position 1/mm Distance of test position 2/mm Distance of test position 3/mm Average value of distance/mm Resolution/
    (lp/mm)
    4117# 0.15 0.155 0.145 0.147 0.149 57
    4393# 0.150 0.168 0.152 0.157 57
    4387# 0.149 0.148 0.145 0.147 57
    4287# 0.160 0.142 0.150 0.151 57
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    使用6 μm光纤面板,6 μm微通道板,阴极近贴距离的理论装配值为0.12 mm时,超二代像增强器分辨力的测试值为60 lp/mm。距离理论值为0.12 mm时,超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据见表 2

    表  2  超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据(距离理论值为0.12 mm)
    Table  2.  The test values of cathode proximity distance and resolution of super Ⅱ image intensifiers (the distance theoretical value is 0.12 mm)
    Sample Distance theoretical value Distance of test position 1/mm Distance of test position 2/mm Distance of test position 3/mm Average value of distance/mm Resolution/
    (lp/mm)
    4075# 0.12 0.125 0.107 0.138 0.123 60
    4279# 0.118 0.131 0.132 0.127 60
    4383# 0.135 0.128 0.113 0.125 60
    4726# 0.102 0.113 0.155 0.123 60
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    使用6 μm光纤面板,6 μm微通道板,阴极近贴距离的理论装配值为0.08 mm时,超二代像增强器分辨力的测试值为64 lp/mm。距离理论值为0.08 mm时,超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据见表 3

    表  3  超二代像增强器阴极近贴距离及分辨力测试数据(距离理论值为0.08 mm)
    Table  3.  The test values of cathode proximity distance and resolution of super Ⅱ image intensifiers (the distance theoretical value is 0.08 mm)
    Sample Distance theoretical value Distance of test position 1/mm Distance of test position 2/mm Distance of test position 3/mm Average value of distance/mm Resolution/(lp/mm)
    7035# 0.08 0.082 0.075 0.084 0.080 64
    7011# 0.087 0.077 0.078 0.081 64
    7050# 0.088 0.077 0.080 0.082 64
    7068# 0.080 0.090 0.080 0.083 64
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    由以上3个实验的结果可知,在其他实验条件相同的情况下,随着阴极近贴距离的缩小,超二代像增强器的分辨力逐渐提高。超二代像增强器的分辨力与阴极近贴距离的关系如图 4示。如果想通过不断地缩小阴极近贴距离来提高超二代像增强器的分辨力,会导致多碱光电阴极与微通道板之间出现放电、击穿等疵病的概率增加,造成超二代像增强器失效。

    图  4  分辨力与阴极近贴距离关系
    Figure  4.  The relationship between cathode proximity distance and resolution of image intensifier

    根据光纤面板输出窗分辨力计算公式,当光纤面板的丝径缩小到4 μm时,其分辨力理论值为144.3 lp/mm。使用4 μm光纤面板,6 μm微通道板,阴极近贴距离的理论装配值为0.08 mm时,超二代像增强器分辨力的测试值为68 lp/mm。不同丝径光纤面板的超二代像增强器分辨力测试数据见表 4

    表  4  不同丝径光纤面板的超二代像增强器分辨力测试数据
    Table  4.  Resolution of different fiber optic plate of the super Ⅱ image intensifiers
    Sample Fiber diameter of fiber optic plate/μm Average value of distance/mm Resolution/(lp/mm)
    7035# 6 0.080 64
    7011# 6 0.081 64
    7050# 6 0.082 64
    7068# 6 0.083 64
    7034# 4 0.085 68
    7013# 4 0.085 68
    7032# 4 0.085 68
    7003# 4 0.086 68
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    在保证最佳长径比的情况下,目前微通道板通道孔径可以缩小到5 μm[14]。根据微通道板分辨力计算公式可得,微通道板的通道孔径为5 μm时,其分辨力理论值为115.5 lp/mm。使用4 μm光纤面板,5 μm微通道板,微通道板镀输出防电子弥散膜,阴极近贴距离理论装配值为0.08 mm时,超二代像增强器分辨力的测试值能达到72 lp/mm。不同微通道板状态下超二代像增强器分辨力测试数据见表 5

    表  5  不同微通道板状态下超二代像增强器分辨力测试数据
    Table  5.  Resolution of the super Ⅱ image intensifiers with different features microchannel plate
    Sample Fiber diameter of fiber optic plate/μm Channel diameter of microchannel plate/μm Microchannel plate output anti dispersion film Average value of distance/mm Resolution/(lp/mm)
    7034# 4 6 without 0.085 68
    7013# 4 6 without 0.085 68
    7032# 4 6 without 0.085 68
    7003# 4 6 without 0.086 68
    7038# 4 5 with 0.080 72
    7025# 4 5 with 0.082 72
    7026# 4 5 with 0.082 72
    7036# 4 5 with 0.083 72
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    通过综合减小阴极近贴距离、减小微通道板通道孔径、减小光纤面板输出窗丝径以及对微通道板镀制防电子弥散膜的方法,超二代像增强器分辨力最高值达到了76 lp/mm,比原有超二代像增强器的分辨力提高了33.33%。实验前后超二代像增强器分辨力测试数据见表 6

    表  6  实验前后超二代像增强器分辨力测试数据
    Table  6.  Resolution of the super Ⅱ image intensifiers before and after the experiment
    Sample Fiber diameter of fiber optic plate/μm Channel diameter of microchannel plate/μm Microchannel plate output anti dispersion film Average value of distance/mm Resolution/(lp/mm)
    4117# 6 6 without 0.149 57
    4393# 6 6 without 0.157 57
    4387# 6 6 without 0.147 57
    4287# 6 6 without 0.151 57
    7022# 4 5 with 0.080 76
    7023# 4 5 with 0.079 76
    7066# 4 5 with 0.077 76
    7045# 4 5 with 0.076 76
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    在固定阴极输入窗、光电阴极、阳极近贴距离及荧光屏制作工艺的前提下,可以通过减小阴极近贴距离、减小微通道板通道孔径、减小光纤面板输出窗丝径以及对微通道板镀制防电子弥散膜的方法来提高超二代像增强器的分辨力:

    1)使用相同类型的微通道板和光纤面板输出窗,并保证微通道板装配面与阴极输入窗封接面之间平行差≤0.01 mm的前提下,阴极近贴距离由0.15 mm缩小到0.12 mm,超二代像增强器分的辨力可以提高3 lp/mm,阴极近贴距离由0.12 mm缩小到0.08 mm,超二代像增强器的分辨力可以提高4 lp/mm。将3个阴极近贴距离条件下测得的分辨力值代入分辨力计算公式中,可求得阴极聚焦分辨力计算公式中的系数K值,系数K的平均值为1.107。

    2)当阴极近贴距离固定为0.08 mm,将光纤面板输出窗的丝径缩小为4 μm时,超二代像增强器的分辨力又可以进一步提高4 lp/mm。

    3)当阴极近贴距离固定为0.08 mm,光纤面板输出窗的丝径为4 μm,微通道板丝径缩小为5 μm且输出面镀制防电子弥散金属膜时,超二代像增强器的分辨力又可以进一步提高4 lp/mm。

    4)综合以上影响因素,超二代像增强器的分辨力最高达到76 lp/mm,比原有超二代像增强器的分辨力提高了33.33%。

    5)随着材料性能的提升和制作技术的不断进步,可以进一步提高荧光屏与微通道板之间的场强,从而进一步提升超二代像增强器的分辨力。

  • 图  1   微扫描器件检测装置

    Figure  1.   The micro scanner test instrument

    图  2   微扫描器件检测装置上位机软件界面

    Figure  2.   The user interface of the software for the test instrument

    图  3   测试装置原理

    Figure  3.   The schematic diagram of the micro scanner test instrument

    图  4   测试装置结构图

    Figure  4.   The structure of the micro scanner test instrument

    图  5   本文实验中的某型微扫描器件

    Figure  5.   The micro scanner in this paper

    图  6   靶标中心坐标获取流程图

    Figure  6.   The flow chart of the target center coordinate detection

    图  7   靶标中心坐标计算示例

    Figure  7.   The example of the center coordinate calculation of the target

    图  8   微扫描器件检测流程

    Figure  8.   The flow chart of the micro scanner testing

    图  9   微扫描器件校准流程

    Figure  9.   Flow chart of the micro scanner calibration

    图  10   校准后的轨迹与设计理论轨迹比较

    Figure  10.   The comparison between the trajectory after calibration and design trajectory

    表  1   数学模型参数p计算结果

    Table  1   Calculation results of parameter p

    No. The X direction displacement (pixel) The Y direction displacement (pixel) The piezo positioner displacement/μm
    1 -0.002 -0.004 0
    2 0.621 0.639 5
    3 1.398 2.206 10
    4 2.875 3.327 15
    5 3.655 4.573 20
    6 5.111 5.878 25
    7 6.474 6.993 30
    8 7.533 8.109 35
    9 8.661 9.221 40
    10 9.81 10.321 45
    11 10.616 11.579 50
    12 12.042 12.871 55
    The parameter p of the X direction: 0.2260 pixel/μm,
    the parameter p of the Y direction: 0.2364 pixel/μm
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    表  2   某型微扫描器件的测试结果

    Table  2   The test results of a micro scanner

    The design displacement No. X direction displacement test Y direction displacement test
    Real value Difference Real value Difference
    12.5 μm 1 12.573 0.073 12.089 -0.411
    2 12.303 -0.197 12.221 -0.279
    3 12.567 0.067 12.121 -0.379
    4 12.485 -0.015 12.231 -0.269
    5 12.506 0.006 12.075 -0.425
    6 12.504 0.004 12.053 -0.447
    7 12.576 0.076 12.231 -0.269
    8 12.208 -0.292 12.221 -0.279
    9 12.507 0.007 12.113 -0.387
    10 12.510 0.01 12.113 -0.387
    11 12.450 -0.05 12.072 -0.428
    12 12.372 -0.128 12.157 -0.343
    13 12.451 -0.049 12.174 -0.326
    14 12.455 -0.045 12.178 -0.322
    15 12.448 -0.052 12.173 -0.327
    16 12.498 -0.002 12.149 -0.351
    17 12.486 -0.014 12.083 -0.417
    18 12.366 -0.134 12.078 -0.422
    19 12.454 -0.046 12.158 -0.342
    20 12.457 -0.043 12.133 -0.367
    Mean 12.4588 -0.0412 12.1412 -0.3589
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    表  3   本文实验不确定度汇总

    Table  3   The summary of the test uncertainty in this paper

    Uncertainty component Ui Uncertainty source Uncertainty Sensitivity coefficient ci $ \left| {{c_i}} \right| \cdot {U_i} $
    U(m) of the X direction The repeat test of the X direction 0.02014 μm c1=4.425 0.08912 μm
    U(m) of the Y direction The repeat test of the Y direction 0.01278 μm c1=4.230 0.05406 μm
    U(m1) of the X direction The error of the piezo positioner at the X direction -0.0041 μm c2=2.791 -0.01144 μm
    U(m1) of the Y direction The error of the piezo positioner at the Y direction -0.0045 μm c2=2.699 -0.01215 μm
    The synthetic uncertainty of the X direction: 0.08985 μm; The expand uncertainty of the X direction: 0.17970 μm
    The synthetic uncertainty of the Y direction:0.05541 μm; The expand uncertainty of the Y direction: 0.11082 μm
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  • [1]

    Bagavathiappan S, Lahiri B B, Saravanan T, et al. Infrared thermography for condition monitoring–a review[J]. Infrared Physics & Technology, 2013, 60: 35-55.

    [2]

    Kogure S, Inoue K, Ohmori T, et al. Infrared imaging of an A549 cultured cell by a vibrational sum-frequency generation detected infrared super resolution microscope[J]. Optics Express, 2010, 18(13): 13402-13406. DOI: 10.1364/OE.18.013402

    [3]

    Lanfrey D B, Trinolet P, Pistone F, et al. New IR detectors with small pixel pitch and high operating temperature[C]//Proc. of SPIE, 2010, 7854: 78540M.

    [4] 吕侃, 王世勇. 超分辨率技术在红外微扫描中的应用[J]. 电子设计工程, 2011, 19(13): 166-169. DOI: 10.3969/j.issn.1674-6236.2011.13.050

    LV Kan, WANG Shiyong. Application of super-resolution techniques in infrared micro-scanning[J]. Electronic Design Engineering, 2011, 19(13): 166-169. DOI: 10.3969/j.issn.1674-6236.2011.13.050

    [5] 张良, 仇振安, 杨小儒, 等. 红外系统微扫描技术研究[J]. 激光与光电子学进展, 2012, 49(4): 1-5. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-JGDJ201204024.htm

    ZHANG Liang, QIU Zhen'an, YANG Xiaoru, et al. Research of infrared micro-scanning technology[J]. Laser & Optoelectronics Progress, 2012, 49(4): 042302 https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-JGDJ201204024.htm

    [6] 吴新社, 邓芳轶, 陈敏, 等. 旋转式红外微扫描器研制[J]. 红外与毫米波学报, 2011, 30(3): 263-267. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYH201103017.htm

    WU Xinshe, DENG Fangyi, CHEN Min, et al. Development of rotary infrared micro-scanner[J]. Journal of Infrared and Millimeter Waves, 2011, 30(3): 263-267. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYH201103017.htm

    [7] 王学伟, 李珂, 王世立. 红外成像系统微扫描成像重建算法研究[J]. 光电工程, 2012, 39(12): 122-126. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GDGC201212023.htm

    WANG Xuewei, LI Ke, WANG Shili. Microscanning reconstruction algorithm for IR imaging system[J]. Opto-Electronic Engineering, 2012, 39(12): 122-126. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GDGC201212023.htm

    [8] 代少升, 张德州, 崔俊杰, 等. 基于微扫描的红外超分辨率成像系统的设计[J]. 半导体光电, 2017, 38(1): 103-106, 112. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-BDTG201701026.htm

    DAI Shaosheng, ZHANG Dezhou, CUI Junjie, et al. Design of infrared super-resolution imaging system based on micro-scanning[J]. Semiconductor Optoelectronics, 2017, 38(1): 103-106, 112. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-BDTG201701026.htm

    [9] 黄燕, 沈飞, 黄整章, 等. 压电式高精度位移微扫描控制系统设计[J]. 光学精密工程, 2016, 24(10s): 454-460.

    HUANG Yan, SHEN Fei, HUANG Zhengzhang, et al. Micro-scanning control system design for piezoelectric high-precision displacement[J]. Editorial Office of Optics and Precision Engineering, 2016, 24(10s): 454-460.

    [10] 王忆锋, 侯辉, 冯雪艳. 红外焦平面器件微扫描技术的发展[J]. 红外技术, 2013, 35(12): 751-758. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201312002

    WANG Yifeng, HOU Hui, FENG Xueyan, Development of microscan techniques in infrared focal plane array[J]. Infrared Technology, 2013, 35(12): 751-758. http://hwjs.nvir.cn/article/id/hwjs201312002

    [11] 王林波, 王延杰, 邸男, 等. 基于几何特征的圆形标志点亚像素中心定位[J]. 液晶与显示, 2014, 29(6): 1003-1009. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-YJYS201406024.htm

    WANG Linbo, WANG Yanjie, DI Nan, et al. Subpixel location of circle target center based on geometric features[J]. Chinese Journal of Liquid Crystals and Displays, 2014, 29(6): 1003-1009. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-YJYS201406024.htm

    [12] 梁智滨, 吴鹏飞, 李灵巧, 等. 基于改进Zernike矩和均值漂移的插针位置检测方法[J]. 桂林电子科技大学学报, 2021, 41(4): 305-311. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GLDZ202104008.htm

    LIANG Zhibin, WU Pengfei, LI Lingqiao, et al. Pin position detection based on improved Zernike moment and mean shift[J]. Journal of Guilin University of Electronic Technology, 2021, 41(4): 305-311. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-GLDZ202104008.htm

    [13] 田光宝, 王见, 王博文. 单目相机非合作目标提取及位姿检测[J]. 红外与激光工程, 2021, 50(12): 20210166. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ202112050.htm

    TIAN Guangbao, WANG Jian, WANG Bowen. Monocular camera non-cooperative target extraction and pose detection[J]. Infrared and Laser Engineering, 2021, 50(12): 20210166. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-HWYJ202112050.htm

    [14]

    Ghosal S, Mecrotra R. Orthogonal moment operator for subpixel edge detection[J]. Pattern Recognition, 1993, 26(2): 295-306.

    [15] 卢达, 白静芬, 林繁涛, 等. 基于映射常数的动态量值不确定度评定方法[J]. 电测与仪表, 2022, 59(6): 53-59. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-DCYQ202206008.htm

    LU Da, BAI Jingfen, LIN Fantao, et al. Evaluation of uncertainty for dynamic values based on mapping constants[J]. Electrical Measurement & Instrumentation, 2022, 59(6): 53-59. https://www.cnki.com.cn/Article/CJFDTOTAL-DCYQ202206008.htm

    [16] 中国国家标准化管理委员会. 测量不确定度评定和表示: GB/T 27418-2017[S]. 北京: 中国标准出版社, 2018.

    Standard Administration. Guide to Evaluation and Expression of Uncertainty in Measurement: GB/T 27418-2017[S]. Beijing: Standards Press of China, 2018.

  • 期刊类型引用(12)

    1. 邱祥彪,杨晓明,孙建宁,王健,丛晓庆,金戈,曾进能,张正君,潘凯,陈晓倩. 高空间分辨微通道板现状及发展. 红外技术. 2024(04): 460-466 . 本站查看
    2. 刘宇,时荔蕙. 像增强器性能梯次及发展路线研究. 红外与毫米波学报. 2023(04): 427-433 . 百度学术
    3. 曾进能,杨琼连,龚燕妮,李廷涛,王乙瑾,李晓露,赵恒,马怀超,徐传平,吴艳娟,汪云,李耀斌,须恃瑜,刘倍宏,徐鳕娇,李荣喜. 超二代微光像增强器性能随工作时间的影响研究. 红外技术. 2023(08): 869-875 . 本站查看
    4. 孙磊,金东东,纪春恒,裴崇雷,安鸿波,段恩悦. 基于增强型CCD探测器的距离选通三维成像不均匀性补偿方法. 兵工学报. 2023(08): 2495-2502 . 百度学术
    5. 李亚情,左加宁,李晓露,周盛涛,褚祝军,杜培德,王光凡. 自动门控像增强器温度补偿技术研究. 红外技术. 2023(10): 1126-1131 . 本站查看
    6. 李晓峰,常乐,刘倍宏,须恃瑜,丁易冰. 超二代像增强器分辨力随输入照度变化研究. 红外技术. 2022(04): 377-382 . 本站查看
    7. 李亚情,周盛涛,王光凡,褚祝军,杜培德,朱文锦,李晓露,左加宁,朱世聪. 普通高压电源超二代微光像增强器亮度增益温度特性研究. 红外技术. 2022(08): 804-810 . 本站查看
    8. 李晓峰,何雁彬,常乐,王光凡,徐传平. 超二代与三代像增强器性能的比较研究. 红外技术. 2022(08): 764-777 . 本站查看
    9. 张益军. 半导体光电阴极的研究进展. 红外技术. 2022(08): 778-791 . 本站查看
    10. 邱祥彪,闵信杰,金戈,孙建宁,王健,丛晓庆,张正君,徐昭,潘凯,任玲,张振,乔芳建,聂慧君,黄国瑞,陈晓倩,胡泽训,林焱剑,刘丹,杨晓明. 采用干法刻蚀进行微通道板扩口理论模型研究. 红外技术. 2022(08): 818-823 . 本站查看
    11. 孙磊,金东东,纪春恒,裴崇雷,安鸿波. 基于抛物线包络反演的距离选通三维成像方法. 兵工学报. 2022(08): 1868-1873 . 百度学术
    12. 杨武丽,来悦颖,张晓辉,焦岗成,李世龙,郭欣,贾甜甜. 微光像增强器常用荧光粉性能研究. 应用光学. 2022(06): 1207-1216 . 百度学术

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出版历程
  • 收稿日期:  2021-11-18
  • 修回日期:  2021-12-15
  • 刊出日期:  2022-09-19

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